Title: LAS LEYES DE LA RADIACIN EN LA TIERRA Y EN EL ESPACIO
1LAS LEYES DE LA RADIACIÓN EN LA TIERRA
Y EN EL ESPACIO
Basada en presentación de Tabaré Gallardo y
Mario Bidegain, Gonzalo Tancredi y Andrea
Sánchez Facultad de Ciencias
2OBJETIVO
Aproximarnos a los procesos que absorben y
generan radiación electromagnética en la Tierra y
en el espacio.
3RESUMEN
- Generación de líneas Kirchhoff
- Contínuo Planck, Wien, Stefan
- Aplicaciones en estrellas temperaturas y radios
- Aplicaciones en Sistema Solar temperaturas y
composición - Generación de contínuo y líneas en estrellas,
nubes y galaxias - La radiación en la Tierra
4GENERACIÓN DE LINEASLeyes de Kirchhoff
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9EL CONTÍNUO Leyes de Planck, Wien y Stefan
10RESUMEN HISTÓRICO
1859 Kirchhoff radiación de cuerpo en equilibrio
térmico 1860 Kirchhoff y Bunsen leyes de
radiación 1879 Stefan obtención empírica del
flujo total 1893 Wien ley de desplazamiento 1896
Zeeman efecto y aplicación al estudio de manchas
solares 1900 Planck deducción teórica de la
radiación de cuerpo negro 1906 Schwarzschild
teoría de campos de radiación estacionarios 1911
Rutherford modelo de átomo con núcleo y nube de
electrones 1913 Bohr modelo del átomo de
Hidrógeno 1916 Eddington teoría de la
constitución interna de las estrellas
11- Energía emitida por la superficie emisora
- por unidad de tiempo (dt), por unidad de area
(dA), por unidad de frecuencia (d?), por unidad
de ángulo sólido (d?) - Energía recibida por un detector en
- dirección que forma ángulo ? con la
- normal
- Flujo (Densidad de Flujo)
- Integral de la intensidad en todas
- direcciones de I
12Ley de Planck medio (o cuerpo) en equilibrio
térmico emitirá con
- - frecuencia Hz 1/s
- T Temperatura K
- h Constante de Planck (6.63 x 10-34 Js)
- k Constante de Boltzmann (1.38 x 10-23 JK-1)
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14? - longitud de onda m c velocidad de luz
(3x108 ms-1)
? c / ?
15Ley de Wien
Si integramos la intensidad en todas las
direcciones y en todas las frecuencias obtenemos
el Flujo o energía emitida por unidad de área y
de tiempo
Ley de Stefan
? - constante de Stefan (5.67x10-8 Wm-2K-4)
La Ley de Wien y la Ley de Stefan se deducen de
la Ley de Planck
16La observación y la teoría concuerdan en que las
estrellas a grosso modo están formadas por capas
gaseosas concéntricas en equilibrio térmico. La
intensidad de la emisión resultante de un medio
como éste es la función de Planck la cual es
independiente de las propiedades del medio, solo
depende de su temperatura (aunque T dependerá de
las propiedades del medio).
17Luminosidad energía total emitida por unidad de
tiempo. Para el caso de una ESTRELLA ESFERICA
Condición emisión planckiana (equilibrio térmico)
La temperatura deducida a través de esta
expresión se conoce como Temperatura Efectiva de
la estrella y se requiere conocer el radio y la
luminosidad de la estrella. En realidad la
radiación que recibimos es la suma de emisiones
de diferentes capas superficiales a diferentes
temperaturas pero el efecto total es equivalente
al de una capa de temperatura Tef .
18La observación de la intensidad de las estrellas
en función de la frecuencia concuerda muy bien
con la curva de Planck. Ajustando las curvas de
emisión estelares a las de Planck podemos estimar
las temperaturas (Temp de brillo, Temp de color)
de las superficies que generan esa emisión
observada. Luego podemos deducir el radio estelar.
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20Ejemplo radiación cósmica de fondo
21APLICACIONES EN EL SISTEMA SOLARTEMPERATURAS Y
COMPOSICIÓN
22Radiación recibida en un planeta propagada en el
vacío la densidad de flujo (o flujo) decrece
con el cuadrado de la distancia al Sol.
23La energía absorbida por el planeta dependera de
su Albedo
24Si el asteroide se encuentra a temperatura
constante quiere decir que toda la energía
absorbida es reemitida
y el espectro de emisión del asteroide será
25espectro observado emisión reflexión
determinación de radio
26Temperaturas de equilibrio en el sistema solar
Dependen básicamente de la distancia al Sol y del
Albedo.
27La luz en su pasaje por un medio denso
- Efectos
- Absorción, dispersión y variación del camino
óptico
28Radiación a través de un medio absorbente.
OPACIDAD
L Camino Libre Medio de los fotones
- Si DgtgtL , gran absorción
- Si DltltL , absorción despreciable
29Las ventanas atmósfericas
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31- Ejemplo atmosfera terrestre.
- D gtgt L (fotones en gamma, X, UV)
- D ltlt L (fotones en visible)
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34Las condiciones cambiantes
35LA RADIACIÓN EN LA TIERRA
36RADIACION SOLAR RECIBIDA EN EL TOPE DE LA
ATMOSFERA Y EN LA SUPERFICIE TERRESTRE
37RADIACION SOLAR EN SU PASO POR LA ATMOSFERA
38RADIACION TERRESTRE
39RADIACION TERRESTRE EN SU PASO POR LA ATMOSFERA
40BALANCE DE ENERGIA EN EL SISTEMA TIERRA-ATMOSFERA
41RADIACION SOLAR ULTRAVIOLETA
- La banda biológicamente activa de la UV abarca
las longitudes de onda comprendidas entre los 200
y 400 nm. Las longitudes de onda inferiores a 200
nm no tienen importancia biológica porque son
absorbidas rápidamente por la atmósfera. - UV-C abarca desde 200 hasta 280 nm, también se le
llama UV de onda corta, UV lejana o radiación
germicida. - UV-B entre 280 y 320 nm, se la conoce como UV
media o radiación de quemadura solar. Es la que
tiene efectos biológicos más potentes. Solamente
el 1 de la radiación solar está dentro de este
rango y la mayor parte es absorbida por el
ozono. Tiene gran interés porque pueden causar
daño a nivel molecular. - UV-A entre 320 y 400 nm, también conocida como UV
de onda larga, UV próxima o luz negra. Es
importante en la generación fotoquímica del smog,
en la decoloración y daño de los plásticos,
pinturas y telas.
42INSOLACION Y ESTACIONES
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48BIBLIOGRAFIAAstronomy Today
www.prenhall.com/chaissonAstronomia e
Astrofisica www.if.ufrgs.bf/astAstronomy Notes,
Nick Strobel www.astronomynotes.comThe Cosmic
Perspective www.astrospot.com